Джозеф (11.7.1857, Магераголл, графство Антрим, Ирландия, - 19.5.1942), английский физик, член (с 1892), секретарь (1901-12) и вице-президент (1912-14) Лондонского королевского общества. Окончил Кембриджский университет (1879). В 1903 получил люкасовскую кафедру в Кембридже. Научные труды по электронной теории, электродинамике движущихся сред и математической физике. Впервые описал явление т. н. Лармора прецессии (См. Лармора прецессия) (1895). В 1900 независимо от Х. А. Лоренца пришёл к релятивистским преобразованиям координат и времени (так называемого Лоренца преобразования) и формуле сложения скоростей. Подготовил к изданию труды Дж. Г. Стокса, Дж. К. Максвелла, У. Томсона, Г. Кавендиша и др.

Соч.: Aether and matter, Camb., 1900; Mathematical and physical papers, v. 1-2, Camb., 1929.

Лит.: Lodge O., The work oj sir J. Larmor, "Philosophical Magazine and Journal of Science", 1929, v. 8, № 51; Whittaker E. Т., A history of the theories of aether and electricity, v. 1-2, L., 1951-53; Whyte L. L., A forerunner of twentieth century physics, "Nature", 1960, v. 186, № 4730.

дополнительное вращение как целого ("прецессия") устойчивой системы одинаковых заряженных частиц, например электронов атома, возникающее при наложении на систему однородного постоянного (достаточно слабого) магнитного поля, направление которого и служит осью вращения. На существование Л. п. впервые указал (1895) Дж. Лармор. Согласно теореме Лармора, при наложении однородного магнитного поля H уравнения движения системы электронов сохраняют свою форму, если перейти к системе координат, равномерно вращающейся вокруг направления поля с угловой частотой ω_L = eH/2mc [в абсолютной системе Гаусса (см. СГС система единиц)], где е и m - заряд и масса электрона, с - скорость света. Частота ω_L называется ларморовой частотой. Т. о. (на языке полуклассической теории атома Н. Бора), магнитное поле вызывает прецессию орбиты каждого атомного электрона с частотой ω_L вокруг направления поля (см. рис.). Л. п. обусловлена действием на заряженные частицы магнитной части Лоренца силы (См. Лоренца сила) и аналогична прецессии оси волчка (Гироскопа) под действием силы, стремящейся изменить направление оси его вращения.

Теорема Лармора верна, если ω_L мала по сравнению с собственными частотами обращения частиц в отсутствие магнитного поля. Для электронов даже в очень сильных магнитных полях с НЛармора прецессия10⁶ э ω_L Лармора прецессия10¹³ сек^-1, тогда как частота обращения электрона в атоме имеет порядок (4Z²/n³)․10¹⁶ сек^-1 где Z - заряд ядра, n - главное квантовое число; вследствие этого теорема Лармора имеет очень широкую область применимости. В результате дополнительного вращения электронов системы в магнитном поле (Л. п.) возникает магнитный момент системы. Поэтому на основе Л. п. можно объяснить явление Диамагнетизма, нормальный Зеемана эффект, магнитное вращение плоскости поляризации.

Лит.: Беккер P., Электронная теория, пер. с нем., М. - Л., 1936; Ландау Л. Д. и Лифшиц Е. М., Теория поля, 5 изд., М., 1967 (Теоретическая физика, т. 2).

Г. В. Воскресенский.

Прецессия орбиты электрона (с зарядом -е) в магнитном поле H; ось орбиты OO' описывает конус вокруг направления H.